电阻温度公式，传感器温度和电阻的关系公式为

1、电阻温度换算公式： R2=R1*(T+t2)/(T+t1) R2 = 0.26 x (235 +(-40))/(235 + 20)=0.1988Ω 计算值 80 A t1--绕组温度 T--电阻温度常数（铜线取235，铝线取225） t2--换算温度（75 °C或15 °C） R1-测量电阻值 R2-换算电阻值

2、在温度变化范围不大时，纯金属的电阻率随温度线性地增大，即ρ＝ρ0（1＋αt），式中ρ、ρ0分别是t℃和0℃的电阻率 ，α称为电阻的温度系数。多数金属的α≈0.4％。 因为α比金属的线膨胀显著得多（ 温度升高 1℃ ， 金属长度只膨胀约0.001％） ，在考虑金属电阻随温度变化时 ， 其长度 l和截面积S的变化可略，故R ＝ R0 (1＋αt)，式中和分别是金属导体在t℃和0℃的电阻。

3、电阻温度系数 当温度每升高1℃时，导体电阻的增多值与原来电阻的比值，叫做电阻温度系数，它的单位是1代，其计算公式为 α=(R2-R1)/R1(t2-t1) 式中R1-温度为t1时的电阻值，Ω； R2-温度为t2时的电阻值，Ω。

电阻ρ与温度t(℃)的关系是ρt=ρ0(1+at)，式中ρt与ρ0分别是t℃和0℃时的电阻率。

已知材料的ρ值随温度而变化的规律后，可制成电阻式温度计来测量温度。半导体材料的α大多数情况下是负值且有很大的量值。制成的电阻式温度计具有非常高的灵敏度。有部分金属(如Nb和Pb)或它们的化合物，当温度降到几K或十几K(绝对温度)时，ρ突然减少到接近零，产生超导情况。

扩展资料：

电阻的须知：

1、电阻率ρ不仅和导体的材料相关，还和导体的温度相关。在温度变化不大的范围内：基本上全部金属的电阻率随温度作线性变化，即ρ=ρo(1+at)。式中t是摄氏温度，ρo是O℃时的电阻率，a是电阻率温度系数。

2、因为电阻率随温度改变而改变，故此，针对某些电器的电阻，一定要说明它们所身处的物理状态。如一个220 V -100 W电灯灯丝的电阻，通电时是484欧姆，未通电时唯有40欧姆左右。

3、电阻率和电阻是两个不一样的概念。电阻率是反映物质对电流阻碍作用的属性，电阻是反映物体对电流阻碍作用的能力大小。

4、超导体的直流电阻率在一定的低温下突然消失，被称作零电阻效应。导体没有了电阻。

1、电阻温度换算公式：

R2=R1*(T+t2)/(T+t1)

t1--绕组温度

T--电阻温度常数（铜线取235，铝线取225）

t2--换算温度（75

°C或15

°C）

R1-测量电阻值

R2-换算电阻值

2、在温度变化范围不大时，纯金属的电阻率随温度线性地增大，即ρ＝ρ0（1＋αt），式中ρ、ρ0分别是t℃和0℃的电阻率

，α称为电阻的温度系数。多数金属的α≈0.4％。

因为α比金属的线膨胀显著得多（

温度升高

1℃

，

金属长度只膨胀约0.001％）

，在考虑金属电阻随温度变化时

，

其长度

l和截面积S的变化可略，故R

＝

R0

(1＋αt)，式中和分别是金属导体在t℃和0℃的电阻。

3、电阻温度系数

当温度每升高1℃时，导体电阻的增多值与原来电阻的比值，叫做电阻温度系数，它的单位是1代，其计算公式为

α=(R2-R1)/R1(t2-t1)

式中R1-温度为t1时的电阻值，Ω；

R2-温度为t2时的电阻值，Ω。

△t=(R2-R1)/R1*(234.5+t1)-(t2-t1)

▽t-绕组温升

R1-实验启动的电阻 (冷态电阻)

R2-实验结束时的电阻 (热态电阻)

k-对铜绕组，等于234.5；针对铝绕组：225

t1-实验启动时的室温

t2-实验结束时的室温

电机温升公式θ=(R2-R1)/R1*(235+t1)+t1-t2(K)

R2-试验结束时的绕组电阻，Ω；

R1-试验初始时的绕组电阻，Ω；

t1-试验初始时的绕组温度（大多数情况下指室温），℃；

t2-试验结束时的冷却介质温度（大多数情况下指室温），℃。

235是铜线，铝线为225

电阻发温升计算公式：Q=（Rr-Re)/Re x (235+te)+te-tk

谢邀，大多数的热敏电阻的阻值随着温度的升高而减小；也有一些随着温度的升高而增大；热敏电阻的计算公式为：Rt = R *EXP(B*(1/T1-1/T2)) 对上面的公式解释请看下方具体内容：

1. Rt 是热敏电阻在T1温度下的阻值；

2. R是热敏电阻在T2常温下的标称阻值；

3. B值是热敏电阻的重要参数；

4. EXP是e的n次方；

5. 这里T1和T2指的是K度即开尔文温度，K度=273.15(绝对温度)+摄氏度；I = U/Rt 就可以清楚的知道u一定情况下为反比例函数假设Rt枯燥乏味变化，既然如此那，i就枯燥乏味变化Rt = R *EXP(B*(1/T1-1/T2)) 可以看得出来Rt 枯燥乏味于T1T1表示温度 其实就是常说的说只要T1枯燥乏味变化，电流I随热敏电阻R枯燥乏味变化很明显T要么升高，要么下降 。枯燥乏味。其实就是常说的条件是计算Rt 的各个参数稳定确定。很明显参数也稳定，既然如此那，就不用任何条件结论：在正常（非极端）的条件下不了解题主说的是不是这意思-----------原谅我实际上就没咋看懂试题。何况我是学计算机的，哈哈

热电阻pt100计算公式

PT100热电阻的电阻值和温度当中的换算公式：

PT100称为铂热电阻，一般测

量-200~500℃的温度，大多数情况下t=0℃时，

R=1002，t=100℃时，R=138.52。RT的公式，例如用万用表测出它的电阻150减去100再除以0.318即为实质上温度。

PT100热电阻，它的阻值在0℃时为1002，负200℃时为18.522，200℃时为175.86欧姆，800℃时为375.702。公式都是

Rt=RO(1A*tB***t)；Rt=RO【1A*tB***tC(t-100)***t*t】的形式，t表示摄氏温度，RO是0摄氏度时的电阻值，A、B、C都是规定的系数，针对PT100，RO就等于100.

按照公式R=R0(1+αt)，R表示t℃时的电阻，R0表示0℃的电阻；既然如此那，t2℃的电阻R2=R0(1+αt2)；t1℃的电阻R1=R0(1+αt1)；相减得到R2-R1=αR0(t2-t1)；既然如此那，α=(R2-R1)/R0(t2-t1)，岂不是和公式α=(R2-R1)/R1(t2-t1)矛盾了吗 奇怪

怎么形成导体电流

做切割磁力线运动的导体出现电流的因素，它是三个原因结合而成的结果。其一是导体上的原子核外带负电的电子；其二导体受到的外动力并且力的方向垂直于磁力线方向；其三是磁力线。导体出现电流重要因素是组成磁力线的微体核能，该核能上有双扇子形薄片和中间凸起的圆形薄片，这两个薄片垂直相交，交线段为双扇子形中间部位的中心线段和中间凸起的圆形薄片的直径。这个重合线段不仅是中凸圆交电力线的直径也是扇子形电力线的正中间线段，它们是相等的。这两个相垂直薄片都是按一定规律排列成的电力线，这当中圆形薄片是一个中间凸起的曲面圆交电力线，它是由圆心发出的正负相邻均匀排列的电力线并组成的中间凸起的曲面圆，这些电力线都交于圆心，叫中凸圆交电力线，不管正或负电力线的方向都朝圆心吸，圆片上间夹着的正电力线对稍微加力的导体上带负电电子出现异性相吸，使电子吸到圆片电力线的圆心区域，这个时候的电子既受圆片上正电力线朝圆心的吸力，又受到加在导体运动的外力带动导体的电子稍微动些，这两个力使电子移动到圆片电力线的圆心区域，当电子到达水平的圆片电力线的圆心区域时，就马上被这个方向的扇子形平行电力线向上的正电电力，将电子推到该电力线顶端并且进行排列成扇子形的电子波。

各原因的方向

导体做垂直切割磁力线运动力的方向垂直于磁力线，若这个使导体运动的动力线方向，能与组成磁力线核能上的双扇子形平面垂直时，为好动力线方向。因为组成磁力线上核能的中凸圆交电力线平面垂直于双扇子形电力线，故此，使导体运动的动力线方向，基本上平行或重合于中凸圆交电力线平面，同样也是选择的好动力线方向，这样就可以清楚的知道使导体运动的动力线方向与磁力线垂直；动力线方向与核能上的双扇子形电力线平面垂直；动力线与核能上的中凸圆交电力线平面平行或重合；动力线与双扇子形电力线平面上排列的扇形电子波也还是垂直。动力线在这里基本上等同于一组平行线，其宽度等于磁力线范围尺度，长度等于导体的运动距离，厚度等于导体直径。因为平行动力线能使导体上的电子稍微动些，这说明动力线是不显电性的电力线即隐形电力线，其电量特小。若导体放在磁力线里保持静止状态，导体是不会出现电流的，若运动就可以出现电流这说明，组成磁力线核能的圆片上的正电力线吸引稍微加力电子移动到它圆心，再由双扇子形平行电力线向上推送电子排列成扇子形电子波，该波平面垂直于动力线并且重合或平行于磁力线，在这里说明电子的体积，远远小于组成磁力线核能上的双扇子形电力线体积和中凸圆交电力线体积。在穿过导体的整齐磁力线上排列着扇子形电子波，波与波下底直线相连，并且朝动力线（导体运动方向）右侧直线运动。从这里可以看到两个相互垂直的隐形（不显电性）电力线即动力线与磁力线出现一个与它们两都垂直的显性电力线（在导体上），这个电力线方向在动力线右侧，该电力线（在导体上存在）上排列着双扇子形电子波串并且沿着电力线方向运动，那就是说两个隐形电力线出现了一个显性电力线，构成三线垂直。本质是磁力线垂直方向上的动力线，定向动力线上加在直线形导线的垂直方向上，并且沿着动力线的垂直方向运动，直线形导线上出现垂直于动力线的双扇子形电极串，这些电极出现因素是，穿过导体的组成磁力线的核能上的圆片电力线，向圆心吸导体上的电子，双扇子形电力线将这些吸到圆心区域的电子，在它的上面排列成双扇子形电子波，本身磁力线整齐排列的，既然如此那，它形成的波同样也是整齐排列的，这些电子波平面原本是正平行电力线上排列着的电子，这些成平面的负电电子自然就可以倾斜一方向，内层的平行正电力线同样也倾斜相对的另一方向（这是电的方向性规律导致的），在这里从推导体运动的动力起点为界点，正电倾斜方向在界点右侧，负电倾斜方向在界点左侧，其实就是常说的站在界点即发出动力起点朝推导体的运动力方向看，处在磁力线范围的导体上排列的双扇子形平面电子波串，这些自然平行的电子波串构成这段导体，整个导体上的电子波平面外层的电子，向发出动力线起点的左端倾斜，使左侧显出负电；内层的正双扇子形正平行电力线，向发出动力线起点的右侧倾斜，使右侧显出正电，这段导体自然的形成了发动力线起点的左右电极，它的规律是右正极左负极。形的右端各个电子波上的正电力线，这个问题就成为导体的双扇子形电极，这个电极串处在磁力线范围内的导体上，从正电极到磁力线以外的曲折或遥远的长度导体再回到磁力线范围内的另一端负极，这个整体的导体是一个大电极。正电极与处在磁力线以外导体上的原子核外电子当中自然产生异性相吸，因为原子核对电子的吸引力远远超越了正电极对电子的吸引力，故此，正电极受到电子吸力进行移动，负电极受到原子核上的电子推斥力作用，同样背离电子移动，这样电极两端的吸推两个同向力，使扇子形电子波体在导体上运动。

三种相垂直电力线

动力线垂直磁力线也垂直电力线（导体上）。动力线是立体平行隐形电线；磁力线是立体平行隐形电力线；电力线是立体平行电子波串。动力线上的隐形电量比磁力线隐形电量大些，电力线上的电量就是立体平行的电子波串它是显性的大电量与磁力线的电量的不可比拟。这些说明了在做切割磁力线运动的导体，用的两个垂直的隐形电力线，出现垂直于动力线并且为显性电的电子波（基本上等同于磁力线范围的导体电流）。导体上的电子波平面垂直于组成磁力线核能上的中凸圆交电力线平面，与导体运动方向上的平行动力线垂直；与双扇子形平行电力线平面重合或平行。在磁力线范围的运动导体出现电子波形的电流方向，永远都在导体运动方向的右侧。

动力线与磁力线出现电子波

动力线垂直于双扇子形电力线平面，这样中凸圆交电力线向四面八方吸电子到其圆心区域，但是，顺动力线方向吸的电子比四面八方吸的电子的力稍微大些，这样促进电子到达扇子形平面底处，并且向上推送电子进行排列成双扇子形电子波。另外，能使扇子形在导体上占有整齐不脱导体边位置。详细的是吸来的电子直接进入扇子形与圆形交线中心处，因为扇子形平面对电子的吸力，使吸到中心处的电子，在交线上以中间向两旁稍微散开些，并且顺着垂直方向上的扇子形平行电力线向上推送电子，使电子到达扇子形顶端排列成扇子形模样，又因为扇子形本身就像波，故此，叫扇形电子波。

电流大值对应的动力方向

导体在磁力线垂直方向上做切割磁力线运动，导体与磁力线的关系是，导体受到的外动力线方向既垂直于磁力线；并且还需要与组成磁力线核能上的中凸圆交电力线平面平行，或经过该平面；还需要与组成磁力线核能上的双扇子形平面垂直，满足这条件下的运动状态的导体，所受的动力方向才是好选择。它们的因素是扇子形电力线平面垂直于中凸圆形电力线平面并且从中间垂直相交于线段，该线段不仅是扇子形中间线段又是中凸圆形直径。因为中凸圆交电力线是正负相邻均匀排列的，故此，在它的平面电力线范围内，向四面八方的位置上，存在着大量个相交电力线朝圆心的吸力，对稍微加力的正电粒子或稍微加力的负电粒子，都可以使它顺着对应的异性电力线运动到其圆心区域，在这里中凸圆交电力线上的正电力线，对导体上的加同向力的电子出现吸引，使电子顺着中凸圆交正电力线迅速移动到其圆心区域，这是纯粹的中凸圆交电力线能使稍微加力的电子运动规律。

电子波形成原理

针对切割磁力线运动的导体上简单的力，就是平行定长度的动力线，推动导体在垂直磁力线方向上运动，导体上的原子核外围电子自然随着该力产生受力趋势，基本上等同于稍微加力的电子。导体进入磁力内，本质性是磁力线穿入导体上，既然如此那，组成磁力核能上的圆片正电力线向四面八方吸收稍微加力的电子，使它们飞般的到达圆心区域，通过圆心直径上的双扇子形平行电力线，将身边的电子快速推到双扇子形顶端，进行从上向下排列成扇子模样，那就是电子波，因为每根磁力上由大量个单体核能组成的，每个单体核能都含有着一个双扇子形平行电力线，若处在导体体积上全部磁力线上的双扇子形平行电力线上，都排列上电子波，针对每个正电力线的扇子形平面上都是电子排列的，该电子面的电力相当大，因为带电体或带电面有一规律，即带电体或带电面上的电会自然分开，形成电量相等的两极，这是因为面内层是正电力线的正电，外层是电子上的负电，故此，电子排列的双扇子形电子波从双扇子形中间分开为两极，电子稍微倾向后面显出负电，正电力线稍微线倾向前面显出负电，同一平面上的扇子形电子波行列同行列，首尾异性相吸成串。那就是做切割磁力线运动导体上的电子波串形成原理。

电子波的方向

电子波的底是直线相连的。起初在每根磁力线上，根据它上面的扇子形状排列的电子波，因为扇子形平面垂直于导体的运动力线，故此，扇子形平面上排列的电子波同样也垂直于导体的运动力方向，电子波在导体相连的长度恰巧是导体处在磁力线上范围的宽度，并且也是推动导体的平行动力线的宽度，那就是磁力线范围处的导体上排列成的相连的电子波。

导体电子波的运动方向

当处在磁力线区域的导体上都排列成有规律的整体电子波串行列时，因为各个单波基本上等同于一个微小电极，正电极总是在切割磁力线运动力方向的右侧，这样它们连成的整体串同样也分正负电两极，正电极同样也在切割磁力线运动力方向的右侧时，针对处在磁力线范围的那部分导体成为整体的大电极，这个大电极的正电极也还是在切割磁力线运动力方向的右侧，这部分导体两端成正负电极，电力相当大，在离开磁力线范围的导体上，对靠近正电极的原子核外电子出现很大的吸力，因为原子核外电子不可以挣脱原子核对它的吸力，它们当中的吸力，使正电极向电子方向运动；对靠近负电极的原子核外电子出现很大的排斥力，对负电极起到推动作用，那就是同性相斥异性相吸规律，出现了后面的负电极受到推力，前面的正电极受到靠前的电子吸力，并且吸力与吸推力作用在同一整体大电极的首尾，这样使电子波组合体在磁力线范围导体上运动。那就是磁力线范围的导体电流。

曲面圆交电力线怎样吸电子

因为这个曲面圆片上大量个电力线和其对应的四面八方大量个朝圆心吸力方向，这些电力线都与磁力线方向垂直，故此，对导体加力的电子就沿着垂直于磁力线方向的圆片的圆心移动，这个时候电子受到两种作用，即导体受的外力，导致导体的电子稍微加力，圆片上的大量方向正电力线就要四面八方向圆心吸这些加力电子到其圆心区域，这个时候的电子马上被其垂直方向上的平行扇子形正电力线，将电子推送到扇子形顶端并且根据扇子形状进行排列，排列成一连串贴在磁力线上的双扇子形电子波并且下面为直线形。

为啥叫扇子形电力线

双扇子形电力线薄片的两个扇子各自中间部分稍长些，才叫它扇子形的平行电力线，它们这两个扇子并列在一起组成双扇子形电力线，从与它相交的圆面直径为界，向上部分扇子形平行线为正电力线，并且方向朝上，向下部分电力线为负电力线，并且方向朝下，底下是连着的两个弧形线段，因为双扇子形电力线的下方为负电力线，它与带负电的电子是排斥作用，不可以排列电子，唯有上方的正扇子形电力线排列电子。因为这个微小双扇子形平行电力线的上下为异性电，故此，这些微体接触时就可以首尾异性相吸成串，那就是磁力线，这也是它能连成磁力线的第一个作用。它的第二个作用，就是双扇子形向上的正电力线，对穿着磁力线的导体上的带负电电子进行排列成电子波。详细的是将电子吸到双扇子顶端，进行从上往下排列到正负分界线位为止，排列成的电子波上为双扇子形状下为直线形。那就是平面电子波。

曲面螺旋形电流

电子波在导体上运动，只要离开磁力线的导体，电子波就不受磁力线的束博力，就可以翻劲成曲面螺旋形状也还是运动，并且绕着导体中心线运动，这个圆形螺旋体积基本上与导体体积全等或小于导体的体积。

导体电子三次运动

起初导体做垂直切割磁力线运动的方向，导体的电子顺正电力线方向移动到圆片电力线的圆心区域这是电子首次运动，再由扇子形正电力线向上推力，使导体的电子产生第二次向上移动，移动方向与导体运动方向相垂直，当电子移动到扇子形顶端时按规律排列成波，波产生两极，磁力线以外的导体上的电子，对波的正极相吸对负极相斥，这样电子波正极受电子吸引运动，那就是磁力线范围的电流方向，它永远都在导体运动方向的右边，这是导体上排列的波形电子运动，这属于导体电子的第三次移动。

电形状的性质

正负异性电除了具有本能性即异性相吸与同性相斥外还有，电的形状性质，若点电是微小圆柱平行电力线和它外套的大量方向的球交电力线组成的微体，电线交于球心，并且正负相邻均匀掺杂排列，它是不定的方向；正电电力线或负电力线电力线（指单性），具有一定的长度和方向，它是某种点电连成的串，若它与异性不相等的电相吸，也还是保持着线形状，它就可以形成上下两极，两极电的正负性是靠出现因素确定的，例如做垂直切割磁力线运动的直线导体上，排列的扇子形电子波面的正负极，它是在双扇子形的平面平行正电力线的每根电力线，吸上带负电的电子自然排列成电子串，排列成的各个电子串组合也还是是平面，但是，双扇子形平行正电力线的电量与它上面排列的全部电子的电量是不相等的，这个时候正平行电力线面就要向动力线的右侧倾向，负电的双扇子电子面就要向动力线左侧倾向，这是规律，再例如旋转力使正负电粒子旋转运动，以旋转面为界限，正电粒子向上发出正电力线，负电粒子发出负电力线，并且正负电力线方向相反，那就是旋转力使粒子出现立体平行电力线，分上下两极它的细节是，旋转力方向确定正负电极的位置，若旋转动力是顺时针，以时针面为界面，正电力线在时针背面，负电力线在时针正面，这是正负电粒子随运动力出现电极的规律，做切割磁力线运动导体上排列成的电子波平面同样开展，在这里导体运动瞬间排好电子波，导体也还是运动着基本上等同于时针在短时间的直线运动，既然如此那，这些排好的电子波就可以在时针背面形成负电极，时针正面形成正电极。出现电极的因素对磁力线无关系，磁力线在磁力产电途中，只起到排列双扇子形电子波的作用。带电粒子、面、体在随某动力的方向上运动时，它就可以在运动力方向的垂直的方向上出现直线形两极，并且动力线右侧为正电极，左侧为负电极。出现的正负电极，起决定性作用的是动力方向。这个电子波就是以运动力为界分成左右两极的；针对面电，它肯定是正负电不等的内外两层形成的，它在静止的瞬间，正负电层各向对方的反方向产生倾向趋势，自然形成正负电两个极，按照面积等分开，一半面积为正电极另一半面积为负电极；针对电体，肯定是带电面有规律排列成的，同样按等体积分开两半，一半为正电极另一半为负电极。在导体上形成的电子波正负两极是两极外区域电子吸正极，推负极，这两个同向力使电子波体电极，向正极方向运动形成电子波流，那就是处在磁力

线范围内的导体电流。总结历次经验来说点带电体是交于一点大量个方向的正负相邻电力线组成的点电体，它是不定方向的；线分正负向为线电极；面分正负向为面电极；体分正负向为体电极。

顺力运动的带电体出现电极

导体做切割磁力线运动的动力，起两个作用，第一使导体上的电子稍微动些，第二使导体上排列成的双扇形电子波，出现正负直线两极，并垂直于动力线方向，正电极在动力线右侧，负电极在动力线左侧。随飓风旋转的带正电粒子与带负电粒子，假设旋转力为圆形表逆时针旋转的，在圆形表的平面分离出正面为正电粒子背面为负电粒子，这些分离出的正负粒子也是个电极，同样满足动力线出现电极的右正左负规律。旋转平面上的正负粒子上下分离，若将旋转力也还是为逆时针旋转，正粒子电非常时针表背面，负电粒子电非常时针表正面。假设正负粒子是正负电子，正电子本身聚集核能在表的背面，发射出定长度的平行正电力线；负电子本身聚集核能在表正面发射出定长平行负电力线，这两组上下正负平行电力线构成的是一个大的正负电极。这些电力线组成以表圆面为底面积的圆柱体，若将表背面组成圆柱体的平行正电力线上，排列负电的电子，成为平行负电子串组成的圆柱，正电力线上的正电量与排列的电子负电量未必相等，若这个电子串圆柱体顺着某方向运动，既然如此那，圆柱上的每根电子串上的电子，就可以向运动力方向的左侧倾斜，每个电子串上的正电力线就可以向运动力方向的右侧倾斜，这个电子串圆柱，不管怎样状态放置，都以等体积分开自然形成正负电两极，它与导体上用磁力线排列成的双扇子形平面电子波，随动力运动形成的双扇子形电子波的正负电极很相似，只不过体与面不一样。在导体上电子经磁力线排列的双扇子形电子波体是一个以正电非常起点随导体整个导体，不管导体多长或怎样的变形后回到双扇子形电子波体的负极上，这个整体是是一个完整的电极。同样将时针表正面发射点负电力线上排列上正电子，形成的正电子串同样组成圆柱，该圆柱按某方向运动，正电串圆柱体，同样也分成以运动力方向的右侧为正电极，左侧为负电极。那就是顺动力线运动的带电线、带电面、带电体，出现的线电极、面电极、体电极，正负极以动力处的方位规律来确定电极正负。

　　导体的电阻与温度相关。　　纯金属的电阻随温度的升高电阻增大，温度升高1℃电阻值要增大千分之几。碳和绝缘体的电阻随温度的升高阻值减小。半导体电阻值与温度的关系很大，温度稍有增多电阻值减小很大。有的合金如康铜和锰铜的电阻与温度变化的关系不大。　　电阻随温度变化的这几种情况都很有用处。利用电阻与温度变化的关系可制造电阻温度计，铂电阻温度计能测量—263℃到1000℃的温度，半导体锗温度计可测量很低的温度。康铜和锰铜是制造标准电阻的好材料。