线圈自感系数，自感磁能计算公式推导

线圈的自感系数 L = μ * N^2 * S / l

自感系数由线圈的性质决定：扎数，线圈长度，电感系数等

1。线圈为空心，磁导率 μ 为常数，故此，线圈的自感系数与电流没相关系。

2。线圈有铁芯。因为大多数情况下铁芯都是铁磁质，而铁磁质的磁导率 μ 不是常数是变化的。电流越大，线圈的磁通密度越高，μ就越小，自感系数就越小。其实就是常说的说这时自感系数是与电流相关的。

自感计算

磁通匝链数在载流线圈中，载流线圈激发的磁场与其电流I成正比，通过线圈的磁通匝链数Ψ（当线圈为多匝时，通过各匝线圈的磁通量之和称为磁通匝链数Ψ，若通过每匝线圈的磁通量Φ都一样，则Ψ=NΦ，N为线圈匝数）也与I成正比，即Ψ=LI=NΦ

自感系数计算公式L=（uSN^2)/l，各字母含义：u代表线圈中的介质磁导率，S代表线圈面积，N代表线圈匝数，l代表线圈长度。

自感电动势的方向遵从楞次定律，因为在自感情况里，导致穿过线圈磁通量变化的因素是线圈自己的电流出现变化，因为这个原因，按照楞次定律可以得到自感电动势的方向总是“阻碍”导致自感电动势的电流的变化。

1、物理意义：描述 线圈本身特性 的物理量，简称 自感 或 电感 。

2、影响原因：线圈的 形状 、 长短 、 匝数 、 有无铁芯、线圈越粗、越长，匝数越多，其自感系数就 越大 ；有铁芯时线圈的自感系数比没铁芯时 大得多 。

3、单位：亨利，简称亨，符号是H.经常会用到的较小单位有 mH和 μH。

扩展资料

1、自感情况的原理

当通过导体线圈中的电流变化时，其出现的磁场也随之出现变化．由法拉第电磁感应定律就可以清楚的知道，导体自己会出现阻碍自己电流变化的自感电动势。

2、自感情况的特点

(1)自感电动势只是阻碍自己电流变化，但不可以阻止。

(2)自感电动势的大小跟自己电流变化的快慢相关．电流变化越快，自感电动势越大。

(3)自感电动势阻碍自己电流变化的结果，会给其他电路元件的电流出现影响。

（1）电流增大时，出现反电动势，阻碍电流增大，这个时候线圈基本上等同于一个阻值很大的电阻；

（2）电流减小时，出现与原电流同向的电动势，阻碍电流减小，这个时候线圈基本上等同于电源。

自感系数公式为L=（uSN^2)/l。

绕螺线管自感系数公式各字母含义：u代表线圈中的介质磁导率，S代表线圈面积，N代表线圈匝数，l代表线圈长度。

自感系数表示线圈出现自感能力的物理量，经常会用到L来表示。简称自感或电感。自感系数的单位是亨利，简称亨，符号是H。

线圈越细，自感系数越小。

自感电动势公式E=L*△I/△t，式中△I=电流变化率△t=时间变化率L=自感系数

△I/△t可以很大，假设通电线圈自感系数很大L也会很大便可以出现很大的自感电动势

大学里你会清楚，在变化的电流中，电感是有阻值的，它的值的大小为k*L*△I/△t（k为常数，和电流变化的规律相关),加上既然如此那，大的一项，在加上回路本身的电阻自然断电时回路自感电流不会超越断开瞬间的电流

自感电动势，就是由线圈自己电流变化或磁通变，而出现的电磁感应情况。

它的大小可以通过法拉第电磁感应定律得到解释。

e=-dφ/dt 或e=-NLdi/dt

dφ/dt是磁通的变化率。

di/dt是电流的变化率。

N是线圈匝数，L是电感 ，负号是表示自感电动势的方向。

因为这个原因，自感电动势的大小与磁通变化率或电流变化率成正比。

线圈中通过交流电流时本身会出现叫自感电动势的电压，来阻止线圈的电流。自感电动势大小与线圈的自感系数和电流的变化率相关。自感系数主要还是看线圈中的介质、尺寸还有圈数。电流的变化率主要还是看交流电的频率。

自感电动势是因为线圈自己电流变化出现的感应电动势。

自感电动势与线圈的自感系数成（L)正比，跟电流变化的快慢成正比。

线圈的自感系数L由线圈的匝数、粗细、长短及有无铁芯相关。

线圈的自感系数跟线圈的形状、长短、匝数等原因相关。线圈面积越大、线圈越长、单位长度匝数越密，它的自感系数就越大。此外有铁心的线圈的自感系数比没有铁心时大的多。

自感系数计算公式

　　自感系数计算公式L=（uSN^2）/l，各字母含义：u代表线圈中的介质磁导率，S代表线圈面积，N代表线圈匝数，l代表线圈长度。

　　自感电动势的方向遵从楞次定律，因为在自感情况里，导致穿过线圈磁通量变化的因素是线圈自己的电流出现变化，因为这个原因，按照楞次定律可以得到自感电动势的方向总是“阻碍”导致自感电动势的电流的变化。

　　1、物理意义：描述线圈本身特性的物理量，简称自感或电感。

　　2、影响原因：线圈的形状、长短、匝数、有无铁芯、线圈越粗、越长，匝数越多，其自感系数就越大；有铁芯时线圈的自感系数比没铁芯时大得多。

　　3、单位：亨利，简称亨，符号是H.经常会用到的较小单位有mH和μH。